瞬子

瞬子(instanton)來自於運動方程式的經典解，無論在量子力學或量子場論，它都是有限的且為非零作用量。更精確地說，它是歐氏空間中经典場論運動方程式的解。它在量子場論中扮演重要角色：

• 在路徑積分中，用於對物理系統的经典效應進行量子修正。
• 它們可用於研究許多物理系統的穿隧效應，例如楊-米爾斯理論。

4维杨-米尔斯瞬子

若

$S_{YM}=\int tr(F\wedge *F)$

是杨-米尔斯作用量（其中*是霍奇对偶），4维杨-米尔斯瞬子是下面公式的解：

$\frac{1}{2}\frac{\delta S_{YM}}{\delta A}=d_{D}F=dF+[A,F]=0$

其中的$d_D$是外共变导数。因为比安基恒等式

$d_D*F=0$

若

$F=\pm *F$

我们满足了上面的杨-米尔斯公式。解包括BPST瞬子。

陈-西蒙斯

第二陈类 / 陈作用量是

$\underset{M}{\int }{c}_2=\frac{1}{2}(\frac{i}{2\pi }{)}^2\underset{M}{\int }tr(F^2)=\frac{1}{2}(\frac{i}{2\pi }{)}^2\underset{M}{\int }dC{S}_3=\frac{1}{2}(\frac{i}{2\pi }{)}^2\underset{\partial M}{\int }C{S}_3$

在流形M的边界，既然上面的作用量，联络形式也逼近

$A\to 0\equiv gd{g}^{-1}$

这是因为

$A\equiv g(d+A)g^{-1}$

而且曲率形式

$F\to 0$

因为陈-西蒙斯形式

$C{S}_3=tr(AF-\frac{1}{3}{A}^3)$

所以

$C{S}_3\to -tr(A^3)/3$

$\underset{M}{\int }{c}_2=-\frac{1}{2}(\frac{i}{2\pi }{)}^2\underset{\partial M}{\int }tr(A^3)/3=\frac{1}{24{\pi }^2}\underset{\partial M}{\int }tr(gd{g}^{-1}{)}^3$

若M是R4，其边界是$\partial M=\partial R^4=S_{\mathrm{\infty }}^3$，一个3维球面。因为A是规范群G值的，A在边界定义一个从G到$S^3$的函数。这样的函数是 第三同伦类 ${\pi }_3(G)=\mathbb{Z}$分类的。的确，上面的第二陈数是一个卷绕数。

$\underset{M}{\int }{c}_2=\frac{1}{24{\pi }^2}\underset{\partial M}{\int }tr(gd{g}^{-1}{)}^3=\nu \in \mathbb{Z}$

所以若

$S=S_{YM}+\theta \int c_2$

那么威克轉動的路径积分成为

$Z=\int dA{e}^{iS(A)}\to e^{i\theta \nu }\int e^{-S_{YM}}$

通过Bogomol'nyi bound（BPS態），我们可以用卷绕数分类BPST瞬子。

參見

• BPST瞬子
• BPS態
• 磁单极子
• 孤子

參考文獻

• -{R|http://www.jstor.org/stable/79638}- Template:Wayback
• Coleman, Aspects of Symmetry
• Polyakov, Gauge Fields and Strings
• Weinberg, QFT Volume 2
• Shifman. Advanced topics in QFT
• David Tong. -{R|http://www.damtp.cam.ac.uk/user/tong/gaugetheory.html}- Template:Wayback
• Michael Nielsen. Intro to Yang Mills. -{R|http://michaelnielsen.org/blog/yang_mills.pdf}- Template:Wayback