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'''达朗贝尔算子'''是[[拉普拉斯算子]]在[[闵可夫斯基时空]]中的形式，此算子符號為正方形的，以表示是在四維的闵可夫斯基时空中。 …

[[物理學]]與[[數學]]中，'''勞侖茲群'''（{{lang-en|Lorentz group}}）為[[閔可夫斯基時空]]中，所有[[勞侖茲變換]]所構成的[[群]]，其涵蓋了除了[[重力]]現象以外的所有[[古典場論|古典場]]。勞侖茲群是以[[荷蘭]]物理學家[[亨 …oup），而龐加萊群被稱作「非齊次勞侖茲群」（inhomogeneous Lorentz group）。勞侖茲變換是[[線性映射|線性變換]]的例子；閔可夫斯基時空中的廣義等距同構變換為[[仿射變換]]。 …

'''閔可夫斯基圖'''（Minkowski diagram）是一種'''時空圖'''（spacetime diagram），用以表示[[閔可夫斯基時空]]的事件的坐標。它是一種理解[[狹義相對論]]現象的工具。 …

…[闵可夫斯基时空]]下能够与一个单一事件通过[[光速]]存在[[因果關係|因果联系]]的所有点的集合，并且它具有[[洛伦兹不变性]]。光锥也可以看作是闵可夫斯基时空下的一束光随时间演化的轨迹。在三维空间中，光锥可以通过将两条正交的水平轴取做空间坐标，将垂直于水平面的竖直轴取做时间坐标从而实现可视化。为了简明起见，这 …th>x = \pm t\,</math>可以建立光锥的概念。对于[[闵可夫斯基时空]]中的任一事件，都对应有时空中的一组点的集合能够通过光的轨迹（在闵可夫斯基时空中是直线）与之联系，这组点的集合被称作光锥。在通常的二维空间和一维时间表示中光锥由两个对称的圆锥体组成，它的特性是具有洛伦兹不变性。两个对称的圆锥分别代 …

{{otheruses|閔可夫斯基時空#因果結構}} …

对一个粒子的四维动量在[[闵可夫斯基时空]]下计算它的模的平方，能够得到一个[[洛伦兹不变性|洛伦兹不变量]]，这个量等于这个粒子的[[固有质量]]（内秉质量）的平方（乘以系数[[光速]]的平 如果一个物体的质量不发生变化，在闵可夫斯基时空中它的四维动量和[[四维加速度]]彼此正交（即内积为零）。这是由于加速度和动量对时间的导数成正比，从而有 …

[[Category:闵可夫斯基时空|S]] …

線性化重力中，時空[[度規張量]]<math>g</math>處理為[[愛因斯坦場方程式]]的一個解（通常是[[閔可夫斯基時空]]）與一[[微擾理論|微擾項]]<math>h</math>兩者之和： 其中&eta;是非動態的背景度規，而被微擾了<math>h</math>——代表真實度規g自[[閔可夫斯基時空|平直時空]]&eta;偏移了多少。 …

其中''U''是流体的[[速度]][[向量場|向量场]]，<math>\eta_{\mu \nu} = Diag[-1,1,1,1]</math>是[[闵可夫斯基时空]]的[[度量张量|度规张量]]。 其中U是流体的速度向量场，<math>\eta_{\mu \nu} = Diag[1,-1,-1,-1]</math>是闵可夫斯基时空的度规张量。 …

首先固定一个''d''维[[平坦 (几何)|平坦]][[时空]]（''d''维[[闵可夫斯基时空]]）''M''，作为弦的[[环绕空间]]。 …

对于局部的渐近平直时空（所谓渐近平直，是指当坐标趋于无限远时时空曲率趋于零，即[[闵可夫斯基时空]]），虽然彭罗斯图和其他的时空图一样具有相同的基本坐标基矢，它还引入了能够将较远的距离“收缩”或“挤压”的方法，从而可以表示位于远处的时空。这时的原本 …是对角线方向的，它们表示的是无限远处或光线必须在那里终止的奇点，因此彭罗斯图在研究时空和[[引力奇点|奇点]]的渐近性质时也很有用。对于无限的静态[[闵可夫斯基时空|闵可夫斯基宇宙]]，时空中任意坐标（x, t）和彭罗斯图上坐标（x', t'）之间的关系为 …

|T=zh-hans:闵可夫斯基时空; zh-hant:閔考斯基時空; …eit Minkowski Bild.jpg|250px|right|thumb|[[赫尔曼·闵可夫斯基]]（1864－1909）发现狭义相对论在利用闵可夫斯基时空这一四维空间时更容易理解。]] …

[[Category:闵可夫斯基时空]] …

這裡 <math>\eta</math> 是[[閔可夫斯基時空]] 度規，並區別世界體積<math>x^\mu</math> 和變換<math>x^i</math>座標。至於常數<math>q</math>是膜上對 …

…]]概念，以[[伽利略变换|伽利略時空]]的三維空間[[慣性參照系]]內的三維向量指明一孤立、由具質量粒子組成的系統。然而，在[[狹義相對論]]中[[閔可夫斯基時空]]的三維空間則沒有如此概念。 在閔可夫斯基時空中的狹義相對論慣性參照系，有[[四維向量]]座標<math>x^{\mu}=(x^0,x)</math>。具牛頓質心全部性質的變量並不存在。非相對論質心 …

[[Category:闵可夫斯基时空|S]] …

[[Category:闵可夫斯基时空]] …

[[Category:闵可夫斯基时空|D]] …

在[[物理學]]與[[數學]]上，'''龐加萊群'''（{{lang-en|Poincaré group}}）是[[狹義相對論]]中[[閔可夫斯基時空]]的[[等距同構]][[群]]，由[[赫爾曼·閔可夫斯基]]引進<ref>{{Citation 龐加萊群是[[閔可夫斯基時空]]的[[等距同構]][[群]]。它是一種十維的[[緊空間|非緊]][[李群]]。[[平移]]的[[阿貝爾群]]是一個[[正規子群]]，而[[洛倫茲群] …

[[Category:闵可夫斯基时空]] …