重言1形式

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数学中,重言 1-形式Template:Lang)是流形 Q余切丛 T*Q 上一个特殊的 1-形式。这个形式的外导数定义了一个辛形式给出了 T*Q辛流形结构。重言 1-形式在哈密顿力学拉格朗日力学的形式化中起着重要的作用。重言 1-形式有时也称为刘维尔 1-形式典范 1-形式,或者辛势能。一个类似的对象是切丛上的典范向量场

典范坐标中,重言 1-形式由下式给出:

θ=ipidqi .

在差一个全微分(恰当形式)的意义下,相空间中的任何“保持”典范 1-形式结构的坐标系,可以称之为典范坐标;不同典范坐标之间的变换称为典范变换

典范辛形式

ω=dθ=idqidpi ,

给出。

无坐标定义

重言 1-形式可以相当抽象地定义为相空间上一个 1-形式。设 Q 是一个流形,M=T*Q 是其余切空间或者说相空间。设

π:MQ ,

是典范纤维丛投影,令

Tπ:TMTQ ,

π 诱导的前推。设 mM 上一点,然而因为 M 是余切丛,我们可将 m 理解为切空间上一个函数,在 q=π(m) 点为:

m:TqQ .

这样,我们便有 m 是在 q 点的纤维中。重言 1-形式 θm 在点 m 定义为

θm=mTπ .

这是一个线性函数

θm:TmM ,

所以

θ:TM ,

是流形 M=T*Q 上一个 1-形式。不难验证这种定义和上一节局部坐标的定义是相同的。

性质

重言 1-形式是惟一“消去”拉回的 1-形式。这便是说:若

β:QT*Q

Q 上任意一个 1-形式,而 β* 是其拉回。那么

β*θ=β ,

以及

β*ω=dβ .

这些都可以用上一节的定义直接得到,如果写成局部坐标的形式就最好理解:

β*θ=β*ipidqi=iβ*pidqi=iβidqi=β .

作用量

如果 H余切丛上一个哈密顿向量场,而 XH 是其哈密顿流,那么相应的作用量 S

S=θ(XH) .

用普通的方式表述,哈密顿流代表了一个力学系统在哈密顿-雅可比方程限制下的轨道。哈密顿流是哈密顿向量场的积分曲线,所以我们用作用量-角度坐标传统记法:

S(E)=ipidqi ,

这里积分理解为在流形上的维持能量 E 为常数 H=E=const 的子集上进行。

在度量空间上

如果流形 Q 有一个黎曼或者伪黎曼度量 g,那么相应的定义可以用广义坐标写出。特别地,如果我们取度量为映射

g:TQT*Q ,

这样便定义了

Θ=g*θ

Ω=dΘ=g*ω

TQ 上的广义坐标中 (q1,,qn,q˙1,,q˙n) ,我们有

Θ=ijgijq˙idqj

以及

Ω=ijgijdqidq˙j+ijkgijqkq˙idqjdqk .

度量使我们可定义 T*Q 上的一个单位半径球面(丛)。典范 1-形式限制到这些球面上组成了一个切触结构;这个切触结构可以用来生成关于这个度量的测地流

又见

参考文献

  • Ralph Abraham and Jarrold E. Marsden, Foundations of Mechanics, (1978) Benjamin-Cummings, London ISBN 0-8053-0102-X See section 3.2.
  • 贺龙广,辛几何与泊松几何引论,首都师范大学出版社,2001年,ISBN 7-81064-249-9