達西–威斯巴哈方程式

達西–威斯巴哈方程式（Template:Lang-en）是流體力學中的唯象方程式，得名自物理學家亨利·達西和Template:Link-en，此方程式描述固定長度管路內因摩擦力產生的扬程損失（或稱為压强損失）和管路中的平均流速的關係。

達西–威斯巴哈方程式中包括一個無因次的摩擦因子，名為達西–威斯巴哈摩擦因子或達西摩擦因子，此摩擦因子是范甯摩擦係數的四倍。

壓力損失方程

在均勻直徑Template:Mvar的圓管，流體完全填滿圓管，因為粘滯效應造成的壓力損失Template:Math和其圓管長度Template:Mvar成正比，可以用達西–威斯巴哈方程式來描述：

$\frac{\mathrm{\Delta }p}{L}=f_{\mathrm{D}}\cdot \frac{\rho }{2}\cdot \frac{{⟨v⟩}^2}{D_H},$

其中單位長度的壓力損失Template:Math（SI制單位：Pa/m）是以下參數的函數：

$\rho$，流體密度（kg/m³）

$D_H$，管子的水力直径（若是圓管，水力直徑等於Template:Math，否則Template:Math，Template:Mvar是管子的浸潤橫截面積，Template:Mvar)是管子的浸潤周長，m）

$⟨v⟩$，平均流速，可以表示為單位截面浸潤面積下的體積流率 Template:Mvar（m/s）

$f_{\mathrm{D}}$，是達西摩擦因子（也稱是flow coefficient Template:Mvar），可以在穆迪圖中找到，此因子並非范宁摩擦因子f。

針對直流為Template:Math圓管下的层流，摩擦因子和雷诺数成反比（Template:Math），此時的因子可以用容易量測或是已發表的物理量描述。將上式代入達西–威斯巴哈方程式，可將方程式改寫為

$\frac{\mathrm{\Delta }p}{L}=\frac{128}{\pi }\cdot \frac{\mu Q}{D_c^4},$

其中

Template:Math是流体的黏度（Pa·s = N·s/m² = kg/(m·s)）

Template:Math是體積流率，此處用體積流率代替平均流速，因為Template:Math（m³/s）。

層流時的公式和泊肃叶定律等效，可以由纳维-斯托克斯方程推導。

揚程損失公式

揚程損失 Template:Math（或Template:Math）表示因為摩擦力產生的壓力損失，以工作流體的液柱高度表示，因此壓力損失為

$\mathrm{\Delta }p=\rho g\mathrm{\Delta }h,$

其中

Template:Math是特定長度，此長度管壁摩擦產生的揚程損失（SI制單位：m）

Template:Mvar是重力加速度（m/s²）。

可以將損程表示為單位管長下的量，會是無因次量：

$S=\frac{\mathrm{\Delta }h}{L}=\frac{1}{\rho g}\cdot \frac{\mathrm{\Delta }p}{L},$

其中Template:Mvar是管長（m）。

因此達西–威斯巴哈方程式也可以用揚程損失來表示：

$S=f_{\text{D}}\cdot \frac{1}{2g}\cdot \frac{{⟨v⟩}^2}{D}.$

以體積流率表示

平均流體速度Template:Math和體積流率Template:Mvar的關係是

$Q=A\cdot ⟨v⟩,$

其中

Template:Mvar 是體積流率（m³/s）

Template:Mvar 是濕潤截面積（m²）

針對截面完全被流體填滿，直徑為Template:Mvar的圓管，

$Q=\frac{\pi }{4}{D}_c^2⟨v⟩.$

因此以Template:Mvar表示的達西–威斯巴哈方程式為

$S=f_{\text{D}}\cdot \frac{8}{{\pi }^{2}g}\cdot \frac{Q^2}{D_c^5}.$

達西摩擦因子

Template:See also 流体流经一定管径的直管时，由于流体内摩擦力而产生的阻力，阻力的大小与路程长度成正比。沿程阻力（直管阻力）损失的计算式中 λ——摩擦系数，与雷诺数Re和管壁粗糙度ε有关，可实验测定，也可计算得出。

层流时：

λ=64/Re

对于紊流流动，工程上通过以下两种途径确定：一种是以紊流的半经验理论为基础，结合实验结果，整理成阻力系数的半经验公式，比如穆迪图；另一种是直接根据实验结果，综合成阻力系数的经验公式。前者具有更为普遍的意义。

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