梅尔曼–瓦格纳定理

Template:Expand language 在量子场论和统计力学中，梅尔曼–瓦格纳定理（Mermin–Wagner定理，或称梅尔铭-瓦格纳-霍亨贝格定理、梅尔铭-瓦格纳-別列津斯基定理、科勒曼定理）阐述了维度Template:Math的场论没有自发对称破缺（要不然无质量的南部玻色子会有无限的相关函数）。

概览

若 Template:Mvar 是高斯自由场（一种纯量场），Template:Mvar是质量，维度d=2；传播子是：

$G(x)=⟨\phi (x)\phi (0)⟩=\int \frac{d^{2}k}{(2\pi {)}^2}\frac{e^{ik\cdot x}}{k^2+m^2}.$

若m=0，

${\mathrm{\nabla }}^{2}G=\delta (x).$

因为高斯定律，

$E=\frac{1}{2\pi r}.$

$G(r)=\frac{1}{2\pi }\log (r)$

若$r\to 0,\mathrm{\infty }$，$G(r)\to \pm \mathrm{\infty }$，所以一维或二维的纯量场没有明确定义的平均值。

参见墨西哥帽模型。

XY模型的相变

d=2的O(2)模型没有自发对称破缺，但是有别列津斯基-科斯特利茨-索利斯相变。

（量子相變不受影响。）

两相是：

1、 $G(r)\sim \exp (-r/\xi )$

$r/\xi \gg 1$

2、冪定律

(Template:Math

Template:Mvar 是晶格常數

海森堡模型

$H=-J\sum _{⟨i,j⟩}{𝐒}_i\cdot {𝐒}_j.$