查看“︁电基本振子”︁的源代码

[[File:Felder um Dipol.jpg|thumb|电基本振子辐射出的电场 ''(<span style="color:blue;">蓝色</span>)'' 与磁场 ''(<span style="color:red;">红色</span>)'' ]]
'''电基本振子'''（Electric Short Dipole）又称电流元，指一段理想高频电流直导线，其长度l远小于波长λ并且其半径r远小于l，同时振子沿线的电流I处处等幅并且同相。这样的电流元可构成现实当中更复杂的[[天线]]，因而电基本振子的辐射特性是研究更复杂天线辐射特性的基础。<ref>[1] 宋峥. 天线与电波传播[M]. 2. 西安:西安电子科技大学出版社, 2011.</ref>

在球坐标当中，电基本振子在无限大自由空间中场强为<ref name="silver92">{{cite book|last=Silver|first=Samuel|title=Microwave Antenna Theory and Design|url=https://archive.org/details/microwaveantenna00silv_898|year=1949|pages=[https://archive.org/details/microwaveantenna00silv_898/page/n109 92]–94}}</ref>
:<math>E_r=\frac{Z \,I_0 \delta \ell}{2\pi}\left(\frac{1}{r^2}-\frac{i}{kr^3} \right) e^{i(\omega t-k\,r)}\,\cos(\theta)</math>

:<math>E_\theta= i\frac{Z \,I_0 \delta \ell}{4\pi} \left(\frac{k}{r} - \frac{i}{r^2} - \frac{1}{k r^3}\right) e^{i(\omega t-k\,r)}\,\sin(\theta)</math>

:<math>H_\phi= i \frac{I_0\delta \ell}{4\pi} \left(\frac{k}{r} - \frac{i}{r^2} \right) e^{i(\omega t-k\,r)}\,\sin(\theta)</math>

:<math>E_\phi = H_r = H_\theta = 0,</math>

在近区场[[坡印廷矢量]]的均值{{Smallmath|f= \mathbf{S} _{av}= \frac{1}{2}Re[\mathbf{E \times H^*}] }}
电基本振子的远区场表达式为：
:<math>H_\phi=j\frac{Il}{2\lambda r} sin \theta e^{-jkr}</math>

:<math>E_\theta = j \frac{60 \pi Il}{ \lambda r}  sin \theta e^{-jkr}</math>

:<math>H_r=H_\theta=E_r=E_\phi=0</math>

电偶极子向自由空间辐射的总功率为
:<math> P_r = \oint_{S} \frac{1}{2}Re[\mathbf{E \times H^*}] \cdot d \mathbf{s} =40 \pi ^2 I^2 (\frac{l}{\lambda})^2 \ W  </math>

==参考文献==
<references/>

[[Category:天线]]