尤拉臨界負載

图 1：钢的临界应力与細长比，E = 200Template:SpacesGPa，降伏强度 = 240Template:SpacesMPa。

尤拉临界負载是细长柱體突然弯曲或挫曲時的压缩負载。公式如下：

$P_{cr}=\frac{{\pi }^{2}EI}{(KL{)}^2}$

其中

$P_{cr}$, 尤拉临界負载（柱上的纵向压缩負载），

$E$ ，柱體材料的杨氏模數，

$I$ ，柱體横截面的最小面积惯性矩，

$L$, 柱體的无支撑长度，

$K$ ,柱體有效长度係數

这个公式是在西元1757年由瑞士数学家莱昂哈德·尤拉所推導出來。临界負载是不会引起横向挠曲（挫曲）的最大負载。对于小于临界負载的應力，柱将保持笔直。对于大于临界負载的應力，柱将有横向形變產生。恰等於临界負载的應力，使柱处于不稳定平衡状态。超过临界载荷的载荷会导致柱因挫曲而失效。随着負载增加超过临界負载，横向形變量会增加，直到它可能在其他模式下失效，例如材料降伏。超出临界負载的應力不在本文的讨论範圍。

大約在1900年， J. B. Johnson 提出在低細長比下，應該使用不同的方程式。

模型假设

图 2：尤拉临界負载的柱體有效长度係数。在实际设计時，建议增加為如上图所示的係数。

在推导尤拉公式時所做的假设如下：

1. 柱體材料均质且具等向性。
2. 柱體受到的压缩負载仅有轴向。
3. 柱子没有初始应力。
4. 柱子的重量被忽略。
5. 柱子最初是直的（轴向負载没有偏移）。
6. 销接头无摩擦（无力矩约束），若是固定端則無刚性（无旋转偏转）。
7. 柱子的横截面在其整个长度上是均匀、不改變的。
8. 與弯曲應力相比，直接应力非常小（材料仅在弹性应变范围内被压缩）。
9. 細長比很高，与柱的横截面尺寸相比，柱的长度非常長。
10. 该柱仅因挫曲而失效，即柱中的压应力不超过降伏强度${\sigma }_y$ （见图1）：

    $\sigma =\frac{P_{cr}}{A}=\frac{{\pi }^{2}E}{(L_e/r{)}^2}<{\sigma }_y$

其中：

$\frac{L_e}{r}$, 细长比,

$L_e=KL$ ，有效长度，

$r=\sqrt{\frac{\mathrm{I}}{\mathrm{A}}}$ ,迴转半径,

$I$, 面积惯性矩,

$A$, 横截面面積。

对于细长柱體，临界挫曲应力通常低于降伏应力。相比之下，坚固的柱子可能具有高于降伏的临界挫曲应力，即它會在挫曲之前就先降伏。

数学推导

銷接端點的柱體

以下模型适用于两端為简支承的柱子（ $K=1$ ）。

首先，我们要注意銷接端没有反作用力，所以柱的任何横截面也没有剪力。没有应力的原因可以从对称性（所以应力应该在相同的方向）和力矩平衡（所以应力应该在相反的方向）得到。

使用圖 3 右側的自由体图，并將点 x 的力矩加總：

$\mathrm{\Sigma }M=0\Rightarrow M(x)+Pw=0$

其中 w 是横向變形。

根据尤拉-伯努利樑理论，樑的挠度与其弯矩的關係式为：

$M=-EI\frac{{\mathrm{d}}^{2}w}{\mathrm{d}{x}^2}$ ,

图 3：挫曲負载作用在兩端為銷接點的柱體

让${\lambda }^2=\frac{P}{EI}$ ， 所以：

$EI\frac{d^{2}w}{d{x}^2}+Pw=0$

$\frac{d^{2}w}{d{x}^2}+{\lambda }^{2}w=0$

我们得到一个经典的齐次二阶常微分方程。

该方程的通解为： $w(x)=A\cos (\lambda x)+B\sin (\lambda x)$ ， 這裡的 $A$ 和 $B$ 常数由边界条件所定義，它们是：

• 左端點固定$\to w(0)=0\to A=0$
• 右端點固定$\to w(l)=0\to B\sin (\lambda l)=0$

图 4：前三种挫曲負载模態

如果$B=0$ ，没有弯矩存在，我们得到了平凡解$w(x)=0$ 。

但是，从其他解 $\sin (\lambda l)=0$ 我们得到 ${\lambda }_{n}l=n\pi$ ， 其中$n=0,1,2,\dots$

再加上前述的 ${\lambda }^2=\frac{P}{EI}$ ，各种临界負载是：

$P_n=\frac{n^2{\pi }^{2}EI}{l^2}$ ， 为了$n=0,1,2,\dots$

并取决于 $n$ 的值 ，产生不同的挫曲模態 ，如图 4 所示。 n=0 时的負载和模態是非挫曲模態。

理论上任何挫曲模態都有可能出現，但在缓慢施加負载的情况下，可能只会产生第一种模态形状。

因此，銷端柱的尤拉临界負载為：

$P_{cr}=\frac{{\pi }^{2}EI}{l^2}$

得到柱的第一模态挫曲形状为：

$w(x)=B\sin \left(\frac{\pi }{l}x\right)$ .

通常的做法

图 5：作用在柱上的力與力矩。

樑軸向的微分方程：

$\frac{d^{4}w}{d{x}^4}+\frac{P}{EI}\frac{d^{2}w}{d{x}^2}=\frac{q}{EI}$

对于仅具有轴向負载的柱，横向負载 $q(x)$ 消失，再代入 ${\lambda }^2=\frac{P}{EI}$ 可得到：

$\frac{d^{4}w}{d{x}^4}+{\lambda }^2\frac{d^{2}w}{d{x}^2}=0$

这是一个齐次四阶微分方程，其通解为

$w(x)=A\sin (\lambda x)+B\cos (\lambda x)+Cx+D$

四个常数 $A,B,C,D$ 由兩端边界条件所决定的 $w(x)$ 來得到。有以下三种情况：

1. 銷接端 (Pinned end)：

   $w=0$和$M=0\to \frac{d^{2}w}{d{x}^2}=0$

2. 固定端 (Fixed end)：

   $w=0$和$\frac{dw}{dx}=0$

3. 自由端 (Free end)：

   $M=0\to \frac{d^{2}w}{d{x}^2}=0$和$V=0\to \frac{d^{3}w}{d{x}^3}+{\lambda }^2\frac{dw}{dx}=0$

对于这些边界条件的每一种组合，都会得到一個特征值问题。藉由解决这些问题，我们得到了图 2 中所示每种條件下的尤拉临界負载值。

參見

• 挫曲
• 弯矩
• 弯曲 (力學)
• 尤拉-伯努利樑理论