波形因數

波形因數（英文：Form factor）是交流訊號中的一個無因次量，可以用$k_f$來表示，是訊號的均方根值和整流平均值的比值。波形因數是相同功率的直流訊號和原交流訊號整流後平均值的比值。

計算

對於一個理想的，對時間T連續的函數，其均方根可以表示為以下的積分：

$X_{rms}=\sqrt{\frac{1}{T}\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}{[f(t)]}^{2}dt}$

而整流平均值為函數絕對值的平均：

$X_{arv}=\frac{1}{T}\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}|x(t)|dt$

兩者的比值即為波形因數$k_f$。

$k_f=\frac{RMS}{ARV}=\frac{\sqrt{\frac{1}{T}\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}{[f(t)]}^{2}dt}}{\frac{1}{T}\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}|x(t)|dt}=\frac{\sqrt{T\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}{[f(t)]}^{2}dt}}{\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}|x(t)|dt}$

應用

數位式的交流量測設備一般是針對弦波而設計的，例如許多交流電表會特別針對弦波的均方根值來進行調整。由於很難利用數位方式計算一訊號的均方根值，一般會改為計算弦波訊號的整流平均值，然後再乘以弦波的波形因數。不過若利用此方法計算其他波形的均方根值，會得到較不精確的結果。

性質

波形因數是訊號的均方根值和整流平均值的比值，因此二個值之間類似及不同的性質決定了波形因數的性質。

例如均方根值和整流平均值都和振幅$a$成正比，不過波形因數是二者相除，因此不受振幅的影響。一個特定的波形，若不失真的放大或縮小N倍，其波形因數不變。

均方根值計算時會用到訊號的平方，而整流平均值會用到訊號的絕對值，二者都不受正負號的影響。因此波形因數也不受正負號的影響，一個平均值為零的方波和其整流後的訊號，其波形因數相等。

波形因數是訊號的均方根值和整流平均值的比值，此外還有二個類似定義的因數：

• 峰值因數：$k_a=\frac{X_{max}}{X_{rms}}$，最大值和均方根值的比值。
• 平均因數：$k_{av}=\frac{X_{max}}{X_{arv}}$，最大值和整流平均值的比值，較少用到。

波形因數是三個因數中最小的一個：

$k_{av}\ge k_a\ge k_f$

由於他們的定義都和最大值、均方根值和整流平均值有關，三個因數間有以下的關係：

$k_{av}=k_a{k}_f$,

因此也可以用峰值因數和平均因數來表示波形因數：

$k_f=\frac{k_{av}}{k_a}$.

特定波形的波形因數

若用$a$表示波形的振幅，由於均方根值和整流平均值都和振幅成正比，二者對波形因數的影響恰好互相抵消，因此波形因數和振幅無關。像$8sin(t)$和$sin(t)$的波形因數相等，因此可以用正規化，振幅為1的波形來計算波形因數。

波形	波形圖	RMS	ARV	波形因數
弦波		$\frac{a}{\sqrt{2}}$	$a\frac{2}{\pi }$	$\frac{\pi }{2\sqrt{2}}\approx 1.11072073$
半波整流的弦波		$\frac{a}{2}$	$\frac{a}{\pi }$	$\frac{\pi }{2}\approx 1.5707963$
全波整流的弦波		$\frac{a}{\sqrt{2}}$	$a\frac{2}{\pi }$	$\frac{\pi }{2\sqrt{2}}$
方波（占空比50%）		$a$	$a$	$\frac{a}{a}=1$
脈波		$a\sqrt{D}$	$aD$	$\frac{1}{\sqrt{D}}=\sqrt{\frac{T}{\tau }}$
三角波		$\frac{a}{\sqrt{3}}$	$\frac{a}{2}$	$\frac{2}{\sqrt{3}}\approx 1.15470054$
鋸齒波		$\frac{a}{\sqrt{3}}$	$\frac{a}{2}$	$\frac{2}{\sqrt{3}}$
白雜訊 U(-1,1)		$\frac{1}{\sqrt{3}}$	$\frac{1}{2}$	$\frac{2}{\sqrt{3}}$

相關條目

• 峰值因數
• 整流平均值

外部連結

• RMS Calculator Template:Wayback