查看“︁零场分裂”︁的源代码

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'''零场分裂''' ('''ZFS''')描述了分子或离子由于存在超过一个的未配对电子而产生的能级间的各种相互作用。在量子力学的一个能级被称为简并，如果它对应两个或更多的可测量子态。 在存在磁场的情况下 [[塞曼效应|塞曼效果]] 会导致简并能级分裂。在存在多个未成对电子时，电子间相互作用会导致产生两个或更多的能级。零场分裂是指在没有磁场的情况下的能级分裂。[[電子自旋共振|电子自旋共振谱]] 和磁场效应很好的证明了零场分裂是导致许多材料磁场特性的原因。<ref>{{Cite book|ref=harv|last=Atherton|first=N.M.|title=Principles of electron spin resonance|work=Biochemical Education|volume=23|pages=48|year=1993|publisher=Ellis Horwood PTR Prentice Hall|isbn=978-0-137-21762-5|doi=10.1016/0307-4412(95)90208-2}}</ref>

经典的情况下，对于三自旋系统，即S=1的系统。 在存在磁场的时候，[[Spin quantum number|自旋量子数]] (M<sub>S</sub>=0,±1)不同的量子态会由于塞曼效应而分裂。 没有磁场时，这三个量子态拥有一样的能量。 然而，在考虑电子间相互作用的情况下，这三个能级仍会产生分裂。 这是零场分裂的一个列子，分裂的程度由系统的对称性来决定。

== 量子力学表述 ==
相应的 [[哈密顿算符]] 可以写为：

: <math id="ZFS">\hat{\mathcal{H}}=D\left(S_z^2-\frac{1}{3}S(S+1)\right)+E(S_x^2-S_y^2) </math>

其中S为总 [[Spin quantum number|自旋量子数]]， <math>S_{x,y,z}</math> 是自旋矩阵。ZFS的参数常常由D和E的参数来定义。 D描述的轴向的 [[Magnetic dipole–dipole interaction|磁偶极作用]]，E则是横向的部分。 D的值已经通过大量的 有机双自由基的[[電子自旋共振|EPR]] 测量获得。 这个值也可以从其他磁场测量方式获得，比如SQUID。但是，大多数情况下EPR能提供更加精确的结果。

=== 代数推导 ===
对应的哈密顿顿算符可以写成 <math>\hat{\mathcal{H}}_D=\mathbf{SDS}</math>。 <math>\mathbf{D

}</math> 描述了两个非成对电子间的自旋相互作用(<math>S_1</math> 和 <math>S_2</math>)。 <math>S</math> 是总旋： <math>S=S_1+S_2</math>， <math>\mathbf{D}</math> 是一个可对角化的对称的无迹矩阵(其它时 <math>\mathbf{D}</math> 来自偶极互动)。{{NumBlk|:|<math id="DipolarSpinSpin">
\mathbf{D}=
\begin{pmatrix}
D_{xx} &  0    & 0   \\
0   &  D_{yy}  & 0   \\
0   &  0    & D_{zz}
\end{pmatrix}
</math>|{{EquationRef|1}}}} <math>\mathbf{D}</math> 是无痕的(<math>D_{xx}+D_{yy}+D_{zz}=0</math>条)。 简化定义 <math>D_{j}</math> 为 <math>D_{jj}</math>， 哈密顿算符变成：{{NumBlk|:|<math id="eq2"> 
\hat{\mathcal{H}}_D=D_x S_x^2+D_y S_y^2+D_z S_z^2
</math>|{{EquationRef|2}}}}接下来要用平均值和标准差<math>\Delta</math>来表达 <math>D_x S_x^2+D_y S_y^2</math> ，{{NumBlk|:|<math id="eq3"> D_x S_x^2+D_y S_y^2= \frac{D_x+D_y}{2}(S_x^2+S_y^2)+\Delta </math>|{{EquationRef|3}}}}为了计算均值和标准差 <math>\Delta</math> ，重排公式(3):{{NumBlk|:|<math id="eq4">
\begin{align}
\Delta &  = \frac{D_x-D_y}{2}S_x^2+ \frac{D_y-D_x}{2}S_y^2\\
       &  = \frac{D_x-D_y}{2}(S_x^2-S_y^2)
\end{align}
</math>|{{EquationRef|4}}}}通过插入(4)和(3)到(2)得到：{{NumBlk|:|<math id="eq5">
	\begin{align}
		\hat{\mathcal{H}}_D & = \frac{D_x+D_y}{2}(S_x^2+S_y^2)+\frac{D_x-D_y}{2}(S_x^2-S_y^2)+D_zS_z^2 \\
		        & = \frac{D_x+D_y}{2}(S_x^2+S_y^2+S_z^2-S_z^2)+\frac{D_x-D_y}{2}(S_x^2-S_y^2)+D_zS_z^2
	\end{align}
</math>|{{EquationRef|5}}}}请注意，公式(5)第二行 <math>S_z^2-S_z^2</math> 被加入。 这样我们就能利用 <math>S_x^2+S_y^2+S_z^2=S(S+1)</math> 。根据 <math>\mathbf{D}
</math> 是无迹矩阵(<math>\frac{1}{2}D_x+\frac{1}{2}D_y=-\frac{1}{2}D_z</math>)，式(5)简化为：{{NumBlk|:|<math id="eq6">
\begin{align}
\hat{\mathcal{H}}_D & = -\frac{D_z}{2}S(S+1)+\frac{1}{2}D_z S_z^2+\frac{D_x-D_y}{2}(S_x^2-S_y^2)+D_zS_z^2 \\
        & =-\frac{D_z}{2}S(S+1)+\frac{3}{2}D_z S_z^2+\frac{D_x-D_y}{2}(S_x^2-S_y^2) \\
        & =\frac{3}{2}D_z \left( S_z^2-\frac{S(S+1)}{3} \right)+\frac{D_x-D_y}{2}(S_x^2-S_y^2)
\end{align}
</math>|{{EquationRef|6}}}}通过引入参数D和E，式(6)变为：{{NumBlk|:|<math>
\hat{\mathcal{H}}_D =D\left(S_z^2-\frac{1}{3}S(S+1)\right)+E(S_x^2-S_y^2)
</math>|7}} <math>D=\frac{3}{2}D_z</math> ， <math>E=\frac{1}{2}\left(D_x-D_y\right)</math> 是(可测)零场分割的值。

== 参考文献 ==
{{Reflist}}

== 拓展阅读 ==

* Principles of electron spin resonance: By N M Atherton. pp 585. Ellis Horwood PTR Prentice Hall. 1993 {{ISBN|0-137-21762-5}}
* {{Cite journal|title=Isolated electron spins in silicon carbide with millisecond coherence times|url=http://www.nature.com/nmat/journal/v14/n2/full/nmat4144.html|last=Christle|first=David J.|last2=et|first2=al|date=2015|journal=Nature Materials|accessdate=June 27, 2014|issue=6|doi=10.1038/nmat4144|volume=14|pages=160–163|arxiv=1406.7325|bibcode=2015NatMa..14..160C|pmid=25437259}}
* {{Cite journal|title=Coherent control of single spins in silicon carbide at room temperature|url=http://www.nature.com/nmat/journal/v14/n2/abs/nmat4145.html|last=Widmann|first=Matthias|last2=et|first2=al|date=2015|journal=Nature Materials|accessdate=June 29, 2014|issue=6|doi=10.1038/nmat4145|volume=14|pages=164–168|arxiv=1407.0180|bibcode=2015NatMa..14..164W|pmid=25437256|archive-date=2017-05-02|archive-url=https://web.archive.org/web/20170502144926/http://www.nature.com/nmat/journal/v14/n2/abs/nmat4145.html|dead-url=no}}

== 外部链接 ==

* [https://web.archive.org/web/20110608062413/http://www.ncsu.edu/chemistry/das/zero-field_splitting.pdf Description of the origins of Zero Field Splitting]
[[Category:光谱学]]