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'''近独立粒子统计'''指的是[[統計力學]]中對粒子的特定描述，它的特点是不考虑粒子间的相互作用。近独立粒子三種主要模式是：
* 描述古典系統用：[[麦克斯韦-玻尔兹曼统计]]
::<math>\bar{n} = \cfrac{1}{e^{\left(\epsilon - \mu\right)/k T}}</math>
[[File:fermi.gif|thumb|300px|right|当<math>\mu = 0.55 eV</math>，温度在50[[开尔文]]与375开尔文之间取离散值时，费米函数 <math>F (\epsilon) \ </math> 和能量值<math>\epsilon \ </math>之间的关系曲线。]]

* 描述含[[費米子]]的[[量子力學|量子系統]]用：[[费米-狄拉克统计]]
::<math>\bar{n} = \cfrac{1}{e^{\left(\epsilon - \mu\right)/k T}+1}</math>
* 描述含[[玻色子]]的量子系統用：[[玻色-愛因斯坦統計]]
::<math>\bar{n} = \cfrac{1}{e^{\left(\epsilon - \mu\right)/k T} - 1}</math>

這三種統計的不同之處在於：
* 在[[古典物理]]中，粒子被視為能被區分出來的不同個體。
* 在[[量子物理]]中，兩個費米子不能處於同一個物理態。
* 在[[量子物理]]中，要區分[[玻色子]]只能從不同的物理態入手，位處同一態的玻色子沒有分別。因此，在物理態一的光子甲及在物理態二的光子乙，跟態一的光子乙及在態二的光子甲沒有分別。但在古典物理中它們會是兩個不同的系統，而在量子物理只算作一個。故玻色子表現得像它們都喜歡在同一狀態似的。

數學上使用[[全同粒子#交換對稱性|可交換算符]]描述玻色子，[[全同粒子#交換對稱性|反交換算符]]描述費米子，所以造成了以上的差別。

{{物理小作品}}

==參閱==
*[[全同粒子]]
*[[盒中氣體]]
*[[費米氣體]]
*[[玻色氣體]]

{{Statistical mechanics topics}}

[[Category:統計力學|L]]
[[Category:粒子物理學|L]]