查看“︁波义耳温度”︁的源代码

{{NoteTA
| 1 = zh-cn:波义耳; zh-tw:波以耳; zh-hk:波義耳;
}}
[[File:Robert_Boyle.jpg|thumb|该温度以 [[罗伯特·波义耳|罗伯特·波义耳 (Robert Boyle)]]  的名字命名]]
'''波义耳温度'''为使得第二[[维里系数]]，即 <math>B_{2}(T)</math> 等于零的温度。 在该温度下，作用在气体粒子上的引力和斥力相互平衡。

<math>P = RT \left(\frac{1}{V_m} + \frac{B_{2}(T)}{V_m^2} + \cdots \right)</math>

上式为用于描述[[實際氣體|真实气体]]的[[维里状态方程]]。

由于高阶维里系数通常比第二系数小得多，当温度达到波义耳温度(或当<math display="inline"> c = \frac{1}{V_m}</math>或<math display="inline">P</math> 达到最小值时)时， 气体在更广泛的压力范围内倾向于表现得像[[理想气体]]。 

当压力较低时， 由于高阶的其他项不再起作用 ，第二[[维里系数]]将是唯一相关的。此外，在波义耳温度下， PV 图中的凹陷趋于在一定范围的压力下变成一条直线，有：

<math>\frac{\mathrm{d}Z}{\mathrm{d}P} = 0 \qquad\mbox{若}~P \to 0</math>

上式中 <math>Z</math> 指[[压缩因子]]。

将[[范德華方程式|凡得瓦方程]]在<math display="inline">\frac{1}{V_m}</math>展开，可以得到 <math>T_b = \frac{a}{Rb}</math> 。 <ref>Verma, K.S. Cengage Physical Chemistry Part 1. {{ISBN|978-81-315-3380-2}} Section 5.14</ref> <ref>{{Citation|last=Smart learning|title=Derivation of Boyle Temp from real Gas Equation Lecture Note-31 Class XI Chemistry|date=2015-10-22|url=https://www.youtube.com/watch?v=rg_h31QS534|archiveurl=https://web.archive.org/web/20231126085630/https://www.youtube.com/watch?v=rg_h31QS534|archivedate=2023-11-26|access-date=2018-01-14|dead-url=unfit}}</ref>

== 参见 ==

* [[维里状态方程]]

== 参考文献 ==
<references />
[[Category:热力学]]
[[Category:温度]]