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{{noteTA
|G1=Physics
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'''朗道阻尼'''是[[等离子体]]中由于[[波]]和[[粒子]]之间的[[共振]]导致的波阻尼，是一种无碰撞[[阻尼]]，最初是在1946年由苏联物理学家[[列夫·朗道]]提出的。人们一度认为物理上没有这种机制，这只是纯粹的数学结果。J.M.Dawson从波和粒子的能量交换的角度推导出朗道阻尼，1960年代又在实验上证实了这个现象<ref>{{lang|en|Malmberg, J.H., Wharton, C.B., 1964, ''Physical Review Letters'', '''13''', 184.}} [[DOI:10.1103/PhysRevLett.13.184]]</ref>。

[[File:Maxwell dist ress partic landau.png|thumb|260px|在麦克斯韦速度分布中，速度略小于<math>v_{ph}</math>的粒子总比略大于<math>v_{ph}</math>的粒子数目多]]
朗道阻尼的起因是波和粒子之间的相互作用而导致的[[能量]]交换。相速度为<math>v_{ph}</math>的波能够与速度近似为<math>v_{ph}</math>的粒子发生强烈的相互作用，其结果是速度略微大于<math>v_{ph}</math>的粒子减速，失去能量，速度略微小于<math>v_{ph}</math>的粒子加速，得到能量。考虑在一个具有[[麦克斯韦速度分布]]的无碰撞等离子体中，速度略微小于<math>v_{ph}</math>的粒子总是比速度略微大于<math>v_{ph}</math>的粒子数目稍微多一点，其结果是得到能量的粒子比失去能量的粒子越多，粒子的总能量增加，则波的总能量减少，这样就表现为波的一种阻尼效应。如果波和粒子的速度相差很远，比如[[电磁波]]以[[光速]]传播，远大于电子、离子的[[热运动]]速度，则不会有朗道阻尼。

[[File:Phys interp landau damp.png|thumb|right|260px]]
朗道阻尼也可以用一种直观但并不严格的物理情景解释，如右图所示。将[[朗缪尔波]]想像成海洋上的波浪，粒子如同漂浮在上面的船。如果船运动的速度略微小于波浪传播的速度，在与波浪相对静止的参考系看来，粒子被波浪推动；反之如果船的运动速度略微大于波速，粒子则推动波浪。

朗道阻尼通常可以分为线性朗道阻尼和非线性朗道阻尼两种。朗道阻尼在短波情况下表现得很显著，在长波情况下则可以忽略。这就是为什么实验上通常只能观察到长波的[[等离子体波]]，而难以观察到短波的等离子体波。

== 参考文献 ==
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[[Category:等离子体物理学]]