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'''余弦辐射体'''，也称为'''朗伯辐射体'''（'''Lambert radiator）'''，指的是發光強度的空間分佈符合[[餘弦]]定律的發光體（不論是自發光或是反射光），其在不同角度的輻射強度會依餘弦公式變化，角度越大強度越弱<ref>{{cite book | title=Introduction to Optics | publisher=[[Prentice Hall]] | last=Pedrotti & Pedrotti | date=1993 | isbn=0135015456 | url-access=registration | url=https://archive.org/details/introductiontoop00pedr }}</ref>。

<math>L_\theta=\frac{I_\theta}{\mathrm{d}A \cos{\theta}}=\frac{I_N \cos{\theta}}{\mathrm{d}A \cos{\theta}}</math>

该规律以[[约翰·海因里希·朗伯|約翰·海因里希·朗伯]]的名字命名，因首次提出自他1760年出版的《光度学（Photometria）》。<ref>{{cite book|last=Lambert|first=Johann Heinrich|title=Photometria, sive de mensura et gradibus luminis, colorum et umbrae|publisher=Eberhard Klett|date=1760|url=https://www.e-rara.ch/zut/content/titleinfo/2814923|access-date=2021-03-16|archive-date=2021-04-24|archive-url=https://web.archive.org/web/20210424004618/https://www.e-rara.ch/zut/content/titleinfo/2814923|dead-url=no}}</ref>遵循朗伯定律的表面被称为兰伯特表面，并表现出朗伯反射率。这样的表面从任何角度看都具有相同的辐射度。这意味着，例如，对人眼而言，它具有相同的视亮度（或亮度）。因为功率和实心角之间的比例是恒定的，所以辐射度（单位实心角单位投射源面积的功率）保持不变。

==朗伯散射/辐射体==
当一个区域元素因被外部光源照射而产生辐射时，落在该区域元素上的辐照度（能量或光子数/时间/面积）将与照明源和法线之间的角度的余弦成正比。朗伯散射将根据与朗伯发射相同的余弦定律来散射这些光。这意味着，虽然表面的辐射度取决于从法线到照明源的角度，但它不会取决于从法线到观察者的角度。例如，如果月球是一个朗伯散射体，隨著太阳光照射到月球表面的角度增大，人们应当看到月球的散射亮度在接近晨昏線時明显减弱。但事实上，它并没有减弱，说明月球并不是朗伯散射体。事实上，它比朗伯散射体而言向斜角散射的光更多。

朗伯散射体的发射并不取决于入射辐射量，而是来源于发射体本身的辐射。例如，如果太阳是一个朗伯散射体，人们就会期望在整个太阳盘上看到一个恒定的亮度。但事实上，太阳在可见光区域表现出[[周邊昏暗]]的现象，说明它不是朗伯辐射体。[[黑体 (物理学)|黑体]]就是一个朗伯辐射体的例子。

==等亮效果的说明==
<div style="float: right">
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| [[Image:Lambert Cosine Law 1.svg|frame|right|图1：正常和非正常方向的发射率（光子/秒）。进入任何楔形体的光子/秒的数量与楔形体的面积成正比。]]
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| [[Image:Lambert Cosine Law 2.svg|frame|right|图2：正常和非正常观测器的观测强度（光子/(s-m<sup>2</sup>-sr)）；''dA''<sub>0</sub>是观测孔径的面积，''d&Omega;''是孔径从发射区域元件的视点所覆盖的实心角。]]
|}
</div>

[[Category:辐射度学]]
[[Category:光度学]]
[[Category:三维计算机图形学]]