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{{NoteTA|G1=物理學}}
[[File:Sunzeeman1919.png|thumb|right|200px|從太陽黑子譜線觀測到的塞曼效应。]]
'''塞曼效应'''（{{lang-en|'''Zeeman effect'''}}），在[[原子物理学]]和[[化学]]中的[[光谱学|光谱分析]]裡是指[[原子]]的[[光谱|光谱线]]在外[[磁场]]中出现分裂的现象，是1896年由[[荷兰]]物理学家[[彼得·塞曼]]<sup><small>[[#譯註|譯註]]</small></sup>发现的<ref>{{cite book|author=Zeeman, P.|year=1897|title=''Philosophical Magazine'', '''43''', 226.}}</ref>，随后荷兰物理学家[[亨德里克·洛伦兹]]在理论上解释了谱线分裂成3条的原因。这种现象称为“塞曼效应”。进一步的研究发现，很多原子的光谱在磁场中的分裂情况非常复杂，称为'''反常塞曼效应'''（{{lang|en|anomalous Zeeman effect}}）<sup><small>[[塞曼效应#譯註|譯註]]</small></sup>。完整解释塞曼效应需要用到[[量子力学]]，电子的轨道[[磁矩]]和[[自旋]]磁矩耦合成总磁矩，并且空间取向是量子化的，磁场作用下的附加能量不同，引起[[能级]]分裂。在外磁场中，总自旋为零的原子表现出正常塞曼效应，总自旋不为零的原子表现出反常塞曼效应。塞曼效应是继1845年[[法拉第效应]]和1875年[[克尔效应]]之后发现的第三个磁场对光有影响的实例。塞曼效应证实了原子磁矩的空间量子化，为研究原子结构提供了重要途径，被认为是19世纪末20世纪初物理学最重要的发现之一。利用塞曼效应可以测量[[电子]]的[[荷质比]]。在[[天体物理]]中，塞曼效应可以用来测量天体的磁场。塞曼效應也在[[核磁共振]]頻譜學、[[電子自旋共振]]頻譜學、[[磁振造影]]以及[[穆斯堡尔谱学]]方面有重要的應用。

==塞曼效应的历史==
[[File:Pieter Zeeman.jpg|thumb|塞曼效应的发现者——荷兰物理学家塞曼。]]
1896年，荷兰物理学家塞曼使用半径10英尺的凹形[[罗兰光栅]]观察磁场中的[[钠]]火焰的光谱，他发现钠的D谱线似乎出现了加宽的现象。这种加宽现象实际是谱线发生了分裂。随后不久，塞曼的老师、荷兰物理学家[[洛伦兹]]应用经典电磁理论对这种现象进行了解释。他认为，由于[[电子]]存在[[轨道磁矩]]，并且磁矩方向在空间的取向是量子化的，因此在磁场作用下能级发生分裂，谱线分裂成间隔相等的3条谱线。塞曼和洛伦兹因为这一发现共同获得了1902年的[[诺贝尔物理学奖]]。

1897年12月，普雷斯顿（{{lang|en|T.Preston}}）报告称，在很多实验中观察到光谱线有时并非分裂成3条，间隔也不尽相同，人们把这种现象叫做为'''反常塞曼效应'''，将塞曼原来发现的现象叫做'''正常塞曼效应'''。反常塞曼效应的机制在其后二十余年时间里一直没能得到很好的解释，困擾了一大批物理学家。1925年，两名荷兰学生[[乔治·乌伦贝克]]（G.E.Uhlenbeck,1900-1974）和[[塞缪尔·古德斯米特|撒姆爾·高斯密特]]（S.A.Goudsmit,1902-1978）提出了[[电子]][[自旋]]假设，很好地解释了反常塞曼效应。

应用正常塞曼效应测量谱线分裂的频率间隔可以测出电子的[[荷质比]]。由此计算得到的荷质比数值与[[约瑟夫·汤姆孙]]在[[阴极射线]]偏转实验中测得的电子荷质比数量级是相同的，二者互相印证，进一步证实了电子的存在。

塞曼效应也可以用来测量天体的磁场。1908年美国天文学家[[喬治·海爾]]等人在[[威尔逊山天文台]]利用塞曼效应，首次测量到了[[太阳黑子]]的磁场。

==正常塞曼效应的理论解释==

不加外磁场时，[[原子]]在两个能级E<sub>1</sub>和E<sub>2</sub>（E<sub>1</sub><E<sub>2</sub>）之间跃迁的能量差为

:<math>\Delta E = h\nu = E_{2} - E_{1}\,</math>

[[原子核]]的磁矩比电子磁矩小大约三个数量级。如果只考虑电子的磁矩对原子总磁矩的贡献，那么磁场引起的附加能量为

:<math>\Delta U = -\mathbf{\mu}\cdot\mathbf{B} = -\mu_{z}B = m_{J}g_{J}\mu_{B}B</math>

这里将[[磁感应强度]]'''B'''的方向取为z轴方向，μ<sub>Z</sub>是磁矩在z方向上的投影。m<sub>J</sub>是电子总[[角动量]]J在z方向投影的量子数，可以取-J,-J+1,…J-1,J共2J+1个值，g<sub>J</sub>是电子总角动量的[[朗德g因子|朗德因子]]，μ<sub>B</sub>是[[玻尔磁子]]。

这样，原子的每一个能级分裂成若干分立的能级，两个能级之间跃迁的能量差为：

:<math>\Delta E' = h\nu ' = E'_{2} - E'_{1} = E_{2} - E_{1} + (m_{2J}g_{2J} - m_{1J}g_{1J})\mu_{B}B</math>

对于自旋为零的体系有<math>g_{1J}=g_{2J}=1</math>。由于跃迁的[[选择定则]]<math>\Delta m_{J} = m_{2J} - m_{1J} = 0,\pm 1</math>，频率ν只有三个数值：

:<math>h\nu ' =h\nu + \left\{\begin{matrix} \mu_{B}B\\0\\-\mu_{B}B\end{matrix}\right\} </math>

因此一条频率为ν的谱线在外磁场中分裂成三条谱线，相互之间[[频率]]间隔相等，为<math>\frac{\mu_{B}B}{h}</math>。洛伦兹应用经典电磁理论解释了正常塞曼效应，计算出了这个频率间隔。通常把这个能量差的[[波数]]间隔<math>\Delta(\frac{1}{\lambda})=\frac{\mu_{B}B}{hc}=\frac{e\hbar B}{2m_{e}hc}=\frac{eB}{4\pi m_{e}c}\approx 46.7B m^{-1}T^{-1}</math>称为'''洛伦兹单位'''，符号<math>\hat{L}</math>。

[[镉]]的643.847nm（<sup>1</sup>D<sub>2</sub>态向<sup>1</sup>P<sub>1</sub>态的跃迁）谱线在磁场不太强时就是表现出正常塞曼效应。这两个态的g都等于1，在外磁场中，<sup>1</sup>D<sub>2</sub>分裂成5个子能级，<sup>1</sup>P<sub>1</sub>分裂成3个子能级，由于选择定则，这些子能级之间有9种可能的跃迁，有3种可能的能量差值，所以谱线分裂成3条。

==塞曼效应的偏振特性==

对于Δm=+1，原子在磁场方向的[[角动量]]减少了一个<math>\hbar</math>，由于原子和[[光子]]的角动量之和守恒，光子具有与磁场方向相同的角动量<math>\hbar</math>，方向与电矢量旋转方向构成右手螺旋，称为σ<sup>+</sup>偏振，是左旋偏振光。反之，对于Δm=-1，原子在磁场方向的角动量增加了一个<math>\hbar</math>，光子具有与磁场方向相反的角动量<math>\hbar</math>，方向与电矢量旋转方向构成左手螺旋，称为σ<sup>-</sup>偏振，是右旋偏振光。对于Δm=0，原子在磁场方向的角动量不变，称为π偏振。如果沿磁场方向观察，只能观察到σ<sup>+</sup>和σ<sup>-</sup>谱线的[[左旋偏振光]]和[[右旋偏振光]]，观察不到π偏振的谱线。如果在垂直于磁场方向观察，能够观察到原谱线分裂成3条：中间一条是π谱线，是[[线偏振光]]，偏振方向与磁场方向平行，σ<sup>+</sup>和σ<sup>-</sup>线分居两侧，同样是线偏振光，偏振方向与磁场方向垂直。

==反常塞曼效应==
[[File:ZeemanEffect.GIF|thumb|200px|钠D线是因[[自旋-軌道作用]]而產生的雙重線，波長分別為589.6nm、589.0nm。由於施加弱外磁場而產生的[[反常塞曼效应]]會使這雙重線出現更多分裂：<BR/>
*589.6nm的谱线是<sup>2</sup>P<sub>1/2</sub>态向<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>态跃迁产生的谱线。<BR/>
*589.0nm的谱线是<sup>2</sup>P<sub>3/2</sub>态向<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>态跃迁产生的谱线。<ref name=Hyperphysics>{{cite web
 | title =The Sodium Doublet, The Sodium Zeeman Effect
 | work =Hyperphysics
 | publisher =Georgia State University
 | url =http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/sodzee.html
 | access-date =2013-07-21
 | archive-date =2021-02-27
 | archive-url =https://web.archive.org/web/20210227144829/http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/sodzee.html
 }}</ref>]]
[[File:Zeeman p s doublet.svg|thumb|200px|right|由於弱外磁场作用，<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>态能级會分裂成两个子能级，<sup>2</sup>P<sub>1/2</sub>态也會分裂成两个子能级，但由於两个态的[[朗德g因子]]不同，因此會形成4条不同谱线。由於外磁场作用，<sup>2</sup>P<sub>3/2</sub>态能级會分裂成四个子能级，但是從<sup>2</sup>P<sub>3/2</sub>的+3/2態不能躍遷至<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>的-1/2態，從<sup>2</sup>P<sub>3/2</sub>的-3/2態不能躍遷至<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>的+1/2態，因此總共會形成6条不同谱线。<ref name=Hyperphysics>{{cite web
 | title =The Sodium Doublet, The Sodium Zeeman Effect
 | work =Hyperphysics
 | publisher =Georgia State University
 | url =http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/sodzee.html
}}</ref>]]
只有自旋为单态，即总自旋为0的谱线才表现出正常塞曼效应。非单态的谱线在磁场中表现出反常塞曼效应，谱线分裂条数不一定是3条，间隔也不一定是一个洛伦兹单位。

例如[[钠]]原子的589.6nm和589.0nm的谱线，在外磁场中的分裂就是反常塞曼效应。589.6nm的谱线是<sup>2</sup>P<sub>1/2</sub>态向<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>态跃迁产生的谱线。当外磁场不太强时，在外磁场作用下，<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>态能级分裂成两个子能级，<sup>2</sup>P<sub>1/2</sub>态也分裂成两个子能级，但由于两个态的朗德因子不同，谱线分裂成4条，中间两条是π线，外侧两条分别是σ<sup>+</sup>线和σ<sup>-</sup>线。589.0nm的谱线是<sup>2</sup>P<sub>3/2</sub>态向<sup>2</sup>S<sub>1/2</sub>态跃迁产生的，<sup>2</sup>P<sub>3/2</sub>态能级在外磁场不太强时分裂成四个子能级，因此589.0nm的谱线分裂成6条。中间两条π线，外侧两边各两条σ线。

==逆塞曼效应==

实验中不仅可以观察到光谱[[发射线]]的塞曼效应，[[吸收线]]也会发生塞曼效应，这被称为逆塞曼效应。

==塞曼效应的破坏==

只有当外磁场的强度比较弱，不足以破坏[[自旋-軌道作用|自旋-轨道耦合]]时才会出现反常塞曼效应，这时自旋角动量和轨道角动量分别围绕总角动量作快速[[进动]]，总角动量绕外磁场作慢速进动。当磁场很强时，自旋角动量和轨道角动量不再合成总角动量，而是分别围绕外磁场进动。这时反常塞曼效应被[[帕邢-巴克效应]]所取代，其效果是恢复到正常塞曼效应，即谱线分裂成3条，相互之间间隔一个洛伦兹单位。这里磁场的“强”与“弱”是相对的，例如3T的磁场对于钠589.6nm和589.0nm的双重线是弱磁场，不会引起帕邢-巴克效应，但对于[[锂]]的670.785nm和670.800nm的双重线是强磁场，足够观察到帕邢-巴克效应<ref>{{cite book|author=杨福家|title=《原子物理学 （第三版）》|url=https://archive.org/details/curriculummateri0000unse_j4m0|publisher=高等教育出版社|year=2000|pages=184页|isbn=7-04-007940-2}}</ref>。

==参閱==
*[[明顯對稱性破缺]]

==参考文献==
<references />

==延伸阅读==
<div class="references-small">
*{{lang|en|[http://230nsc1.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/zeeman.html 塞曼效应]}}{{en}}
*{{lang|en|P.Zeeman, ''[http://dbhs.wvusd.k12.ca.us/webdocs/Chem-History/Zeeman-effect.html The Effect of Magnetisation on the Nature of Light Emitted by a Substance]'', ''Nature'', '''55'''(1897),347.}}
</div>

== 譯註 ==
* '''塞曼'''在一些文獻中也譯作'''季曼'''、'''齊曼'''。
* '''反常'''塞曼效應也譯作'''異常'''塞曼效應，'''复杂'''塞曼效应。

[[Category:光谱学|S]]
[[Category:基础量子物理学|S]]
[[category:原子物理学|S]]
[[Category:物理现象|S]]
[[Category:磁光效應|S]]