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{{NoteTA|G1=物理學}}
'''介電質'''（{{lang-en|dielectric}}，又称'''电介质'''）是一種可被[[電極化]]的[[絕緣體]]。假設將介電質置入[[外電場]]，則束縛於其原子或分子的[[束縛電荷]]不會流過介電質，只會從原本位置移動微小距離，即正電荷朝著電場方向稍微遷移，而負電荷朝著反方向稍微遷移。這會造成介電質電極化，從而產生反抗電場，減弱介電質內部的電場<ref>[http://www.britannica.com/EBchecked/topic/162630/dielectric Dielectric] {{Wayback|url=http://www.britannica.com/EBchecked/topic/162630/dielectric |date=20150514111803 }}. Encyclopedia Britannica</ref>。假若介電質是由弱鍵結的[[分子]]構成，則這些分子不但會被電極化，也會改變[[取向]]，試著將自己的對稱軸與電場對齊<ref name=britannica1/>。

介電質通常指的是可被高度電極化的物質。在原子與分子層次，[[極化性]]可以用來衡量微觀的電極化性質，從極化性可以理論計算出介電質的[[電極化率]]和[[電容率]]，兩個宏观的電極化性質。或者，可以直接從實驗測量出介電質的[[電極化率]]和[[電容率]]。假若置入了具有高電容率的介電質，則[[平行板電容器]]的[[電容]]會大幅增加，儲存於兩塊金屬平行板的正負電荷也會增加<ref name=britannica1>
{{cite encyclopedia|title = Dielectrics (physics)|encyclopedia = Britannica
|pages = 1|publisher =|year = 2009|id = Online
|accessdate = 2009-08-12}}</ref>。一个用来衡量电介质特性的参数是[[相对电容率|介电常数]]κ。假如一种绝缘体充满两个[[平行板电容器]]之间会使得该电容器的电容增加κ 倍，该绝缘体的介电常数则为κ。该电介质特性完全由该绝缘体本身的性质所决定，与外加的电场无关。<ref>{{cite book |author1=费恩曼 |coauthors=莱顿，桑兹 |title=费恩曼物理学讲义第2卷 |date=2005年 |publisher=上海科学技术出版社 |page=122 }}</ref>

介電質的用途相當廣泛。介電質的[[電傳導]]能力很低，再加上具備有很好的[[介電強度]]（{{lang|en|dielectric strength}}）性質，就可以用來製造電絕緣體。另外介電質可被高度電極化，是優良的電容器材料。對於介電性質的研究，涉及了物質內部電能和磁能的儲存與耗散<ref>美國物理學者Arthur R. von Hippel，在他的權威著作《介電性物質與應用》（{{lang|en|Dielectric Materials and Applications}}）裏闡明，「介電質不是一種狹義的所謂絕緣體，而是從它們與電場、磁場、電磁場交互作用的觀點來思考的廣泛範圍的非金屬，包括氣態、液態、固態物質，以及電能和磁能的儲存和耗散。」（Technology Press of MIT and John Wiley, NY, 1954）.</ref>。用於解釋[[電子學]]、[[光學]]和[[固態物理]]的各種各樣現象，這研究極端重要。

回應[[麥可·法拉第]]的請求，英國科學家[[威廉·暉巍]]（{{lang|en|William Whewell}}）命名所有可被電極化的絕緣體為介電質<ref>{{Cite book|author=J. Daintith|title=Biographical Encyclopedia of Scientists|publisher=CRC Press|year=1994|isbn=0750302879|page=943}}</ref>。

==電極化率==
{{Main|電極化率}}
介電質因響應[[外電場]]的施加而[[極化]]的程度，可以用電極化率來衡量。從電極化率又可以計算出介電質的[[電容率]]。因此，電極化率會影響介電質內各種其它可能發生的現象，像[[電容器]]的[[電容]]、[[光波]]傳播於物質內部的[[光速]]等等。

對於[[各向同性]]、[[線性]]、均勻的介電質，電極化率<math>\chi_e</math>定義為
:<math>\mathbf{P}\ \stackrel{def}{=}\ \epsilon_0\chi_e\mathbf{E}</math>；

其中，<math>\mathbf{E}</math>是[[電場]]，<math>\mathbf{P}</math>是[[電極化強度]]，<math>\epsilon_0</math>是[[電常數]]（或称为[[真空电容率]]）。

由於[[電位移]]<math>\mathbf{D}</math>定義為
:<math>\mathbf{D}\ \stackrel{\mathrm{def}}{=}\ \epsilon_{0} \mathbf{E} + \mathbf{P}</math>。

所以，電位移與電場成正比：
:<math>\mathbf{D}=\epsilon_{0}(1+\chi_e) \mathbf{E}=\epsilon\mathbf{E} </math>；

其中，<math>\epsilon</math>是[[電容率]]。

定義[[相對電容率]]<math>\epsilon_{r}</math>為電容率與電常數的比例：
:<math>\epsilon_{r}\ \stackrel{\mathrm{def}}{=}\ \epsilon / \epsilon_{0}</math>。

那麼，介電質的電極化率與相對電容率的關係式為
:<math>\chi_e\ = \epsilon_r - 1</math>。

在[[自由空間]]裏，
:<math>\chi_e\ =  0</math>。

假若介電質具有[[各向異性]]，則電極化率是一個[[二階張量]]。

=== 色散性質和因果關係 ===<!--refer to capacitance-->
一般而言，物質無法為了要響應一個含時外電場的變化而瞬時地電極化。因此，更廣義的表述必須將時間<math>t</math>納入考量：
:<math>\mathbf{P}(t)=\frac{\epsilon_0}{\sqrt{2\pi}} \int_{-\infty}^t \chi_e(t-t') \mathbf{E}(t')\, dt'</math>。

那就是，電極化強度是先前時間的電場與含時電極化率<math>\chi_e(\Delta t)</math>的[[摺積]]。假設每當<math>\Delta t=t-t' < 0</math>時，<math>\chi_e(\Delta t) = 0</math>，則這積分的上限可以延伸至無窮大：
:<math>\mathbf{P}(t)=\frac{\epsilon_0}{\sqrt{2\pi}} \int_{-\infty}^\infty \chi_e(t-t') \mathbf{E}(t')\, dt'</math>。

瞬時的響應對應於[[狄拉克δ函數]]電極化率<math>\chi_e(\Delta t) = \chi_e \delta(\Delta t)</math>。

對於一個線性系統，可以簡單地做一個[[傅立葉變換]]，將這關係式寫為[[頻率 (物理學)|頻率]]<math>\omega</math>的函數：
:<math>\begin{align}
 \mathbf{P}(\omega)& = \frac{1}{\sqrt{2\pi}} \int_{-\infty}^\infty \mathbf{P}(t)e^{i\omega t}\, dt \\
 & = \frac{\epsilon_0}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty\left[ \int_{-\infty}^\infty \chi_e(t-t')\mathbf{E}(t')\, dt'\right] e^{i\omega t}\, dt \\
 & = \frac{\epsilon_0}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty\left[ \int_{-\infty}^\infty \chi_e(t-t')e^{i\omega (t-t')}\, dt\right]\mathbf{E}(t')e^{i\omega t'}\, dt' \\
 & = \frac{\epsilon_0}{2\pi} \int_{-\infty}^\infty\left[ \int_{-\infty}^\infty \chi_e(t'')e^{i\omega (t'')}\, dt''\right]\mathbf{E}(t')e^{i\omega t'}\, dt' \\
 & = \frac{\epsilon_0}{2\pi} \left[ \int_{-\infty}^\infty \chi_e(t'')e^{i\omega (t'')}\, dt''\right]\left[\int_{-\infty}^\infty\mathbf{E}(t')e^{i\omega t'}\, dt'\right] \\
 & = \epsilon_0 \chi_e(\omega)\mathbf{E}(\omega)\\
\end{align} </math> <span style="vertical-align:bottom">。</span>

這結果是[[摺積定理]]的一個範例。

在頻率空間，電極化強度與電場成正比，比例為電極化率乘以電常數。從電極化率的頻率函數，可以描繪出物質的[[色散]]性質。

由於[[因果關係]]，電極化只能跟先前時間的電場有關（也就是說，每當<math>\Delta t < 0</math>時，設定<math>\chi_e(\Delta t) = 0</math>）。這事實迫使電極化率<math>\chi_e(0)</math>必須遵守[[克拉莫-克若尼關係式|克拉莫-克若尼約束]]。

==介電質的種類==
介電質大致分為兩類<ref name=Maheshwari>{{Citation
  | last = Maheshwari
  | first = Preeti
  | title = Electronic Components And Processes
  | publisher =New Age International 
  | year = 2008
  | isbn = 9788122417944
 }}</ref>{{rp|55ff}}：
*非極性介電質（中性电介质）：每一個分子的負電荷的質心位置與正電荷的質心位置相同。假設外電場為零，則每一個分子的電偶極矩為零。包括：单原子分子He（氦）、相同原子组成的双原子分子H<sub>2</sub>（氢气）、O<sub>2</sub>（氧气）、对称分布的多原子分子CH<sub>4</sub>（甲烷）等等。其特点为导电能力较低、损耗小、不易发生热击穿。例如：变压器油、聚乙烯塑料。

*極性介電質：每一個分子的負電荷的質心位置與正電荷的質心位置不相同。每一個分子都單獨具有電偶極矩。但是，由於電偶極矩是隨機的，整個介電質的平均電偶極矩為零。包括，H<sub>2</sub>O（水）、NH<sub>3</sub>（氨）、SO<sub>2</sub>（二氧化硫）等等。其特点为导电能力较强、损耗大、易发热、发生热击穿。例如：天然橡胶、酚醛树脂。弱极性电介质：电偶极矩''μ''<sub>0</sub>≤0.5D（德拜，电偶极距的单位）；中极性：0.5＜''μ''<sub>0</sub>≤1.5D；强极性：''μ''<sub>0</sub>≥1.5D。

*离子型电介质：由离子键形成的电介质。例如：无机玻璃、云母、石英。

==各種介電質的電極化機制==
同一種介電質可能會涉及到幾種不同的電極化機制，每一種電極化機制都有其主要活動頻率，都有其特徵的截止頻率，超過這截止頻率，對應的機制無法跟著電磁波振動，不再能貢獻出電極化。對於每一種介電質，電極化機制的截止頻率與電極化程度都不相同。<ref name=Agilent/>

===電子極化===
{| align=left style="padding-right: 1em;"
|- style="vertical-align:top"
| [[File:Elektronische_Polarisation 0.svg|none|150px|thumb|按照經典介電質模型，原子是由帶負電荷的電子雲環繞著位於中心、帶正電荷的原子核所組成。]]
| [[File:Elektronische_Polarisation 1.svg|none|150px|thumb|感受到外電場的作用，原子核會朝著外電場方向遷移位置，而電子雲則會朝著反方向遷移位置。]]
|}
如左圖所示，按照經典介電質模型，物質內部的每一個[[原子]]，都是由帶負電荷的電子雲和位於電子雲中心、帶正電荷的原子核所組成。假設將物質置入於外電場，則由於外電場的作用，正電荷會朝著外電場方向遷移位置，而負電荷則會朝著反方向遷移位置。正電荷與負電荷的相對位移會形成電偶極矩，這現象稱為「電子極化」（{{lang|en|electronic polarization}}）。由於外電場與電偶極矩的耦合，從而給出介電質的物理行為。像[[氦氣]]、[[氖氣]]等等一類的[[稀有气体|惰性氣體]]最能展示出電子極化性質。假設將外電場關閉，則原子會回返原來狀態。這過程所需要的時間稱為[[弛豫時間]]（{{lang|en|relaxation time}}）。<ref name=Maheshwari/>{{rp|56-58}}<ref name=Hecht2002>{{citation|last =Hecht |first=Eugene|title=Optics|year=2002| location=United States of America | publisher=Addison Wesley| edition= 4th| isbn=0-8053-8566-5 | language=en}}</ref>{{rp|68}}

介電質的物理行為是由電場<math>\mathbf{E}</math>與電偶極矩<math>\mathbf{p}</math>之間的關係方程式<math>\mathbf{p}=\mathbf{p}(\mathbf{E})</math>給出。從這關係方程式，可以預測出許多很有意思的物理現象，例如，[[折射率]]、[[色散]]、[[雙折射]]、[[自聚焦]]（{{lang|en|self-focusing}}）、[[諧波產生]]（{{lang|en|harmonic generation}}）。

{{-}}

===原子極化===
{| align=left style="padding-right: 1em;"
|- style="vertical-align:top"
| [[File:Ionische_verschiebungspolarisation 0.svg|none|x175px|thumb|假設外電場為零，[[離子晶體]]內部[[離子]]整齊有規律的交替排列。]]
| [[File:Ionische_verschiebungspolarisation_1.svg|none|x175px|thumb|假設外電場不為零，正離子與負離子之間的相對位移會形成離子極化。]]
|}
[[離子晶體]]中含有電荷量相等的[[陰離子]]和[[陽離子]]，並且這兩種[[離子]]交替排列，整齊有規律，往往呈現出規則的幾何外形。比如：[[氯化鈉]]晶體呈現出立方體的空間構型，每個钠离子周圍有上下前後左右共6個最近的等距離的氯离子；每個氯离子周圍有上下前後左右共6個最近的等距離的钠离子。在正常狀況，假設外電場為零，則巨觀電偶極矩為零。但是，假設外電場不為零，則由於正離子會朝著外電場方向遷移位置，而負離子則會朝著反方向遷移位置。正離子與負離子之間的相對位移形成了「離子極化」（{{lang|en|ionic polarization}}），又稱為「原子極化」（atomic polarization）巨觀電偶極矩不等於零。例如，[[氯化鈉]]、[[氯化鉀]]等等。<ref name=Maheshwari/>{{rp|59}}<ref name=Hecht2002/>{{rp|68}}

{{-}}
===取向極化===
{| align=left style="padding-right: 1em;"
|- style="vertical-align:top"
| [[File:Orientierungspolarisation.svg|none|150px|thumb|假設外電場為零，介電質內部的極性分子的取向。]]
| [[File:Orientierungspolarisation2.svg|none|150px|thumb|假設外電場不為零，介電質內部的極性分子的取向。]]
|}
「取向極化」（{{lang|en|orientation polarization}}）是一種特別的電極化，只出現於[[極性分子]]，又稱為「二極性極化」（dipolar polarization）。這種電極化是由永久[[電偶極子]]的取向改變而產生。例如，[[氧|氧原子]]與[[氫原子]]之間的非對稱鍵。雖然在外電場為零的狀況，每一個單獨永久電偶極子仍具有[[極性]]。對於介電質內部任意位置，設定以此位置為中心的尺度夠大的區域，將其內部所有電偶極矩的總合除以區域的體積，則可得到在這位置的巨觀電極化強度。<ref name=Maheshwari/>{{rp|59-60}}<ref name=Hecht2002/>{{rp|68}}

假設施加非零外電場於此介電質，雖然正電荷與負電荷之間的距離，由於跟[[化學鍵]]有關，大致會保持不變，但是，感受到外電場的力矩，電偶極子會旋轉，趨向於外電場的方向，從而增加巨觀電極化強度。

這旋轉過程發生的時間尺度與力矩和周圍的局域[[黏滯性]]有關。這旋轉過程不是瞬時的，由於在時間方面的延遲，假設電場的變化頻率足夠高，介電質會失去響應的能力。另外，電偶極子的旋轉運動會造成[[摩擦]]和發熱。[[水分子]]能夠[[微波]]加熱就是應用這效應。

{{-}}
===界面極化===
處於電場的介電質，其內部的電荷載子可能會遷移一段距離，假若這些電荷載子的遷移運動被阻礙，例如在非均質材料的結構界面，由於電荷累積，會發生「界面極化」（interfacial polarization）現象。很多種陶瓷材料都會發生界面極化現象，特別是當處於高溫狀況。<ref name=Maheshwari/>{{rp|60-61}}

===總電極化===
上述幾種電極化機制並不互相排斥。介電質的總電極化強度是所有可能電極化機制的總合。非均質介電質的總電極化強度<math>\mathbf{P}_T</math>為<ref name=Maheshwari/>{{rp|61}}
:<math>\mathbf{P}_T = \mathbf{P}_e+ \mathbf{P}_o+\mathbf{P}_a +\mathbf{P}_s</math>；

其中，<math>\mathbf{P}_e</math>是電子極化強度，<math>\mathbf{P}_o</math>是取向極化強度，<math>\mathbf{P}_a</math>是原子極化強度，<math>\mathbf{P}_s</math>是界面極化強度。

均質介電質的總電極化強度<math>\mathbf{P}_T</math>為
:<math>\mathbf{P}_T = \mathbf{P}_e+ \mathbf{P}_o+\mathbf{P}_a</math>。

對於像氦氣、氖氣一類的非極性介電質，由於沒有[[離子鍵]]，
:<math>\mathbf{P}_T = \mathbf{P}_e</math>。

對於像氯化鈉、氯化鉀一類的離子晶體，由於在正常狀況，取向極化強度為零，所以
:<math>\mathbf{P}_T = \mathbf{P}_e+\mathbf{P}_a </math>。

===電極化與頻率的關係===
[[File:Dielectric responses zh hans.svg|thumb|400px|涵蓋寬廣頻域的介電質的電容率頻譜。<math>\epsilon'</math>和<math>\epsilon''</math>分別標記電容率的實值部份和虛值部份。圖內標示了幾種電極化機制：離子導電、取向極化、原子極化、電子極化<ref name=Agilent>{{cite web
 | title =Agilent Basics of Measuring the Dielectric Prop[erties of Materials
 | url =http://cp.literature.agilent.com/litweb/pdf/5989-2589EN.pdf
 | publisher =Agilent Technologies Inc.
 | deadurl =yes
 | archiveurl =https://web.archive.org/web/20130926225208/http://cp.literature.agilent.com/litweb/pdf/5989-2589EN.pdf
 | archivedate =2013-09-26
 | accessdate =2013-09-22
 }}</ref>。]]

由於含時外電場的作用，介電質內部的帶電粒子會遷移位置。但是，這動作需要時間來完成。所以，對於外電場的變化，響應的電極化在時間方面必定會有所推遲。這意味著牽涉到的電極化機制密切地跟外電場的頻率有關：<ref name=Maheshwari/>{{rp|81-82}}：
#由於電荷載子需要時間移動幾個原子距離，界面極化是很慢的程序，發生於[[電功率]]頻率，大約為50-60赫茲。
#取向極化與分子電偶極子的慣性有關，在較高頻率仍舊能產生。可是在微波頻域內，頻率高達大約10<sup>8</sup>[[赫茲]]時，取向極化開始無法跟隨含時外電場。
#離子極化是因離子位移而產生的現象。在[[紅外線]]或[[遠紅外線]]頻域，頻率高達大約10<sup>13</sup>赫茲時，離子極化失去響應含時外電場的能力。
#電子極化涉及到電子的運動，比離子輕很多，可以快捷運動，但在[[紫外線]]頻域，頻率高達大約10<sup>15</sup>赫茲時，電子極化不再能夠響應含時外電場。

假設緩慢地調高頻率，這些極化現象會一個接著一個的消失，電容率的趨勢也會越來越低。在頻率大於[[紫外線]]的頻域，電極化率趨向於零，電容率趨向於電常數<math>\epsilon_0</math>。因為電容率表現電極化強度與電場之間的關係，假若電極化的響應能力減弱，則電容率也會隨之減小。

====離子導電====
離子導電現象會對介電損耗<math>\epsilon_r''</math>做出有限貢獻。這現象時常會發生於濕物質，處於低頻率電場的[[溶劑]]，其內部的自由離子會出現電解傳導效應，這稱為「離子導電」（ionic conduction），對介電損耗的影響，以方程式表示為<math>\sigma/\omega\epsilon_0</math>；其中，<math>\sigma</math>是[[電導率]]，<math>\omega</math>是電場頻率。<ref name=Agilent/>

==介電質色散==
{{see|en:Dielectric dispersion|l1=介電色散（英文）}}

==介電質弛豫==
{{see|en:Dielectric relaxation|l1=介電弛豫（英文）}}
*德拜弛豫
*德拜弛豫方程的變種


==电介质中的麦克斯韦方程组==
:<math>\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\epsilon_{0}} = \frac{\rho_{polarized} + \rho_{other}}{\epsilon_{0}} = \frac{\rho_{other}}{\epsilon_{0}} - \frac{1}{\epsilon_{0}} \nabla \cdot \mathbf{P}
 </math>
:<math>c^2 \nabla \times \mathbf{B} = \frac{\mathbf{j}}{\epsilon_{0}} +\frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} = \frac{\mathbf{j_{other}}}{\epsilon_{0}} + \frac{\mathbf{j_{polarized}}}{\epsilon_{0}}+ \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t}
</math> 
[[电位移]]的定义为 <math>\mathbf{D} = \epsilon_{0} \mathbf{E} + \mathbf{P}</math>, 上述两个方程可以写为：
:<math>\nabla \cdot \mathbf{D} = \rho_{other}
 </math>
:<math> \epsilon_{0} c^2 \nabla \times \mathbf{B} = \mathbf{j_{other} + \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}}
 </math>
式子中的<math>\rho_{polarized}</math>指的是被束缚的原子电荷所产生的电荷密度，<math>\rho_{other}</math>指的是那些不会被束缚于原子上的电荷。

其余两个方程则为
:<math>\nabla \times \mathbf{E} = - \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t}</math>
:<math>\nabla \cdot \mathbf{B} =  0</math>

==應用==
===電容器===
[[File:Dielectric.png|thumb|200px|介電質內部的正束縛電荷與負束縛電荷會分別朝著電場方向與反方向遷移位置。這會有效地降低總電場。（空氣空隙為幫助顯示用，實際的介電質是與平行板直接接觸的。）]]
{{main|電容器}}
使用介電質材料最顯著的優點是，能夠防止兩塊分別儲存正負電荷的平行板互相發生接觸，從而造成[[短路]]。更重要的原因是，給定[[電壓]]<math>V</math>，高電容率可以促使更多電荷儲存於平行板。這可以從電荷量<math>Q</math>與電容率的關係式得知：
:<math>Q=\epsilon AV/d</math>；

其中，<math>A</math>為電容器平行板的面積，<math>d</math>為兩塊平行板之間的距離。

由於[[電容]]<math>C</math>與電荷量的關係式為
:<math>C=Q/V=\epsilon A/d</math>，

給定電壓，電容率越高，儲存於平行板電荷量也變得越大，電容也會增高。

另外，製作電容器的介電質材料必需能夠抵抗[[電離作用]]。這性質允許電容器能夠在更高電壓運作，不會過早因為電離作用而出現電流。

===介電質共振器===
[[File:PlainSphere.svg|thumb|140px|球形共振器。]]
 [[File:Cylinder (geometry).png|thumb|140px|圓柱形共振器。]]
{{Main|介電質共振器}}
介電質共振器（{{lang|en|orientation polarization}}）是一種電子元件，能夠造成在狹窄頻域內的共振，通常這狹窄頻域為微波頻帶。介電質共振器的介電質材料是高電容率與低[[耗散因子]]（{{lang|en|dissipation factor}}）的[[陶瓷]]。這種共振器時常用為震盪電路的頻率參考。無屏蔽介電質共振器可以用為[[介電質共振器天線]]（{{lang|en|dielectric resonator antenna}}）<ref>{{Citation
  | last = Chen
  | first = LinFen
  | title = Microwave electronics: measurement and materials characterization
  | publisher = John Wiley and Sons
  | year = 2004
  | edition = illustrated
  | pages =pp. 103ff
  | isbn =9780470844922
}}</ref>。

==實際的介電質==
介電質可以是固體，液體，或氣體。另外，高真空也是一種有用、無損失的介電質，雖然其[[相對電容率]]僅為1。

固態介電質被廣泛使用於電子工業，是非常優良的絕緣體，例如[[瓷器]]、[[玻璃]]、大多數種類的[[塑膠]]。三種最廣泛使用的[[氣態介電質]]（{{lang|en|gaseous dielectric}}）為空氣、[[氮氣]]與[[六氟化硫]]。
*[[聚對二甲苯]]可以用為[[工業鍍膜]]（{{lang|en|industrial coating}}），提供基質與外界環境之間的介電質障壁。
* [[礦物油]]（{{lang|en|mineral oil}}）廣泛地使用於[[變壓器]]。對於這用途，礦物油的主要功能為液態介電質與協助散熱。具有高[[電容率]]的介電質液體，像電子工業用[[蓖麻油]]，常被注入高電壓[[電容器]]中來協助防止[[電暈放電]]（{{lang|en|corona discharge}}），並可提高電容。
*由於介電質阻礙電流流動，介電質表面或許會存留著停滯不動的多於電荷。這可能是因為摩擦介電質而意外造成的效應（[[摩擦起電效應]]）。[[范德格拉夫起電機]]與[[起電盤]]（{{lang|en|electrophorus}}）就是應用這種效應運作。但是，這效應也可能會因為[[靜電放電]]而造成電子元件的損壞。
*[[駐極體]]是一種特別的介電質，具有半永久的電荷或電極化強度。駐極體能夠產生電場，就好像[[磁鐵]]能夠產生[[磁場]]一樣。駐極體可以用來製作傳聲器、揚聲器、耳機、觸摸面板等等。
*當感受到機械壓力時，某些介電質會產生電壓差；或者當施加外電壓於這些介電質兩端時，這些介電質會改變物理形狀。這效應稱為[[壓電效應]]。具有這種特性的介電質可以用來製造[[打火機]]、[[感測器]]、[[致動器]]、[[石英晶體諧振器|晶體諧振器]]等等。
*有些[[離子晶體]]或[[聚合物]]擁有自發性電極化；施加外電場可以逆反這自發性電極化。這種物理行為稱為[[鐵電性]]效應，類似[[靜磁學]]的[[鐵磁性]]物質感受到外磁場作用所表現出的物理行為。鐵電性介電質可以用來製作[[電容器|可調的電容器]]、[[鐵電隨機存取記憶體]]、感測器等等。

==參看==
*[[介電強度]]（{{lang|en|dielectric strength}}）
*[[電轉]]（{{lang|en|electrorotation}}）
*[[場籠]]（{{lang|en|field cage}}）
*[[高介電常數材料]]（{{lang|en|high-k}}）
*[[低介電常數材料]] 
*[[洩漏]]（{{lang|en|leakage}}）

==參閱文獻==
{{reflist|2}}

==外部連結==
*[https://web.archive.org/web/20070116093447/http://wiki.4hv.org/index.php/Dielectric_Sphere_in_Electric_Field 處於電場的介電質球]
*[[劍橋大學]]材料學網頁：[http://www.doitpoms.ac.uk/tlplib/dielectrics/index.php DoITPoMS Teaching and Learning Package "Dielectric Materials"]{{Wayback|url=http://www.doitpoms.ac.uk/tlplib/dielectrics/index.php |date=20101018011355 }}

{{電極化狀態}}

{{Authority control}}
{{DEFAULTSORT:D}}
[[Category:電學]]
[[Category:電介質]]
[[Category:物質內的電場和磁場]]
[[Category:材料科學]]
[[Category:物理量]]